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图8给出了不同束流发射密度情况下,束流线前三段末尾处的束流强度和横向发射度.可以看出,随着束流发射密度的增加,引出束流的强度也增加;引出束流的损失主要发生在第一漂移区;在发射束流密度为180至230m户了c衬范围内,经后加速的束流强度基本上一样.在发射束流密度为190 malcmz附近,引出束流的发散角最小,其对应导流系数匹配情况。
源自: 金属真空弧离子源引出强流铀离子束的模拟  《2004全国荷电粒子源、粒子束学术会议》2004
结果表明,束流损失主要发生在引出系统和加速间隙之间的漂移区;在假设在漂移区束流被空间电荷中和的情况下,模拟结果和实验结果符合;若空间电荷没有被中和,则束流根本没法传输:在发射束流密度为180到230爪剐c衬范围内,经后加速的束流强度变化很小:减小引出系统的抑制极的厚度,可增加引出束流强度,同时可减小束流的发射度:将现有的13孔引出系统改为19孔后,引出束流强度也将得到显著增加。
源自: 金属真空弧离子源引出强流铀离子束的模拟  《2004全国荷电粒子源、粒子束学术会议》2004
x射线光电二极普束流探侧器1束流’监测处理 舒束流探测器2束派探侧器4图3束流监测系统示意图 图l多功能组合束流探侧器原理结构图 组合束流探测器两端通过波纹管与束线管道连接,而其本体固定于升降平台,可由微机驱动做垂直运动。
源自: 多功能组合同步辐射束线束流探测器  《第十二届全国核电子学与核探测技术学术年会》2004
一、前言 北京慢正电子强束流是利用北京正负电子对撞机(bepc)电子直线加速器(linac)产生的高强度低能正电子束流,其产生受到bepc运行机时的制约,因此我们设计了一套基于22na放射源的慢正电子束流装置插入到强束流输运线上,提供了一条可以24小时连续运转的慢正电子束流线,和强束流共享使用各种正电子湮没测量方法的实验站,整合现有资源。
源自: ~(22)Na放射源慢正电子束流插入装置的研制  《第九届全国正电子谱学会议》2005
_ 1’r据计算结果,在现在的束流终端安装了约四米的束流管线,实验测量了初级束流通过延长束 图2初级束流线束流包络图流管线的传输情况。
源自: 放射性核束靶源试验及应用装置  《'2001全国荷电粒子源、粒子束学术会议》2001
利用moyer积分的简化假设,推导出点源和线源的中子屏蔽计算公式[l,习为:1中子和丫射线的产生和屏蔽1.1质子束流损失及中子产额 对于任何质子加速器,在质子束流的形成、加速、传输、引出以及对束流能量和截面的调整过程中均不可避免地发生束流损失,损失的质子与加速器的部件,如磁铁、选能器、准直器、夹缝、束流阻挡器等物质的原子发生相互作用(称为打靶),由此产生大量中子和了射线。
源自: 高能质子加速器治疗系统应用中的环境安全问题  《第三届北京核学会核应用技术学术交流会》2004
三、结果与前景 在北京慢正电子强束流线上,插入基于22na放射源的慢正电子束流装置,解决了强束流受到加速器运行机时制约的问题,提供一条可以24小时连续运转的慢正电子束流线,和强束流共享使用各种正电子湮没测量方法的实验站,这些已经建成或即将建成的实验站可以提供的测量手段包括慢正电子湮没多普勒能谱(dbs),慢正电子湮没寿命谱(pals),慢正电子湮没激发俄歇电子能谱(paes)等。
源自: ~(22)Na放射源慢正电子束流插入装置的研制  《第九届全国正电子谱学会议》2005
因为米德尔顿型离子源大约有30%的束流的发射度大于加速器的接受度,这正诱使我们为增大输出的束流而去尝试注入有更大发射度的束流,尤其是对那些更为难得的离子种类,以力求增加输出束流,但是,这当然不是富有成效的。
源自: 达累斯伯里的核结构设备带束运行的情况  《原子核物理评论》1984年02期
随着束流能量的增加,在5千电子伏束流能量下呈现出约1200伏的最大值,在其他束流能量下平衡电位均小子1000伏在束流能量为3千电子伏时便可记录到放电脉冲,其放电次数通常为2一6次/分,在10千电子伏下可达到30次/分。
源自: 几种材料的磁层亚暴环模试验  《中国空间科学技术》1986年01期
bepc的束流测量系统由14种共230多台测量探头和相应的数据处理系统组成,分布在注入器、输运线和贮存环上,采集束流的强度、位置、截面参数,还有发射度、能散度,束流包络,柬流闭轨误差,束流损失等数据。
源自: BEPC建成是我国高能物理发展的一个里程碑  《中国科学院院刊》1989年01期
 
 
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